Большая Советская Энциклопедия (ФЕ) - Большая Советская Энциклопедия "БСЭ" (читать хорошую книгу .txt) 📗
С. В. Вонсовский.
Рис. 2. Кривая безгистерезисного намагничивания (0 Вm ) и петля гистерезиса поликристаллического железа. Значению индукции Вm соответствует намагниченность насыщения Js .
Рис. 1. Ферромагнитная (коллинеарная) атомная стуктура гранецентрированной кубической решётки ниже точки Кюри Q; стрелками обозначены направления атомных магнитных моментов; Js — вектор суммарной намагниченности.
Рис. 3. Зависимость намагниченности J от напряжённости магнитного поля Н для трёх главных кристаллографических осей монокристалла железа (тип решётки — объёмно-центрированная кубическая, [100] — ось лёгкого намагничивания).
Рис. 4. Схематическое изображение температурной зависимости намагниченности насыщения Js ферромагнетика, Q — точка Кюри.
Ферромагнетизм слабый
Ферромагнети'зм сла'бый, см. Слабый ферромагнетизм .
Ферромагнетики
Ферромагне'тики, вещества (как правило, в твёрдом кристаллическом состоянии), в которых ниже определённой температуры (Кюри точки Q) устанавливается ферромагнитный порядок магнитных моментов атомов или ионов (в неметаллических кристаллах) или моментов коллективизированных электронов (в металлических кристаллах, см. Ферромагнетизм ). Среди химических элементов ферромагнитны переходные элементы Fe, Со и Ni (3 d -металлы) и редкоземельные металлы Gd, Tb, Dy, Но, Er (табл. 1).
Табл. 1. — Ферромагнитные металлы
Металлы | Q, К | Js0 , гс* |
Fe | 1043 | 1735,2 |
Co | 1403 | 1445 |
Ni | 631 | 508,8 |
Gd | 289 | 1980 |
Tb | 223 | 2713 |
Dy | 87 | 1991,8 |
Ho | 20 | 3054,6 |
Er | 19,6 | 1872,6 |
* Js0 – намагниченность единицы объёма при абсолютном нуле температуры.
Для 3d -металлов и Gd характерна коллинеарная ферромагнитная атомная структура, а в остальных редкоземельных Ф. – неколлинеарная (спиральная и др.; см. Магнитная структура ). Ферромагнитны также многочисленные металлические бинарные и более сложные (многокомпонентные) сплавы и соединения упомянутых металлов между собой и с др. неферромагнитными элементами, сплавы и соединения Cr и Mn с неферромагнитными элементами (т. н. Гейслеровы сплавы), соединения ZrZn2 и Zrx M1-x Zn2 (где М – это Ti, Y, Nb или Hf, 0 £ x £ 1), Au4 V, Sc3 In и др. (табл. 2), а также некоторые соединения металлов группы актинидов (например, UH3 ).
Табл. 2. — Ферромагнитные соединения
Соединения | Q, К | Соединения | Q, К |
Fe3 AI | 743 | TbN | 43 |
Ni3 Mn | 773 | DyN | 26 |
FePd3 | 705 | EuO | 77 |
MnPt3 | 350 | MnB | 578 |
CrPt3 | 580 | ZrZn2 | 35 |
ZnCMn3 | 353 | Au4 V | 42–43 |
AlCMn3 | 275 | Sc3 ln | 5–6 |
Особую группу Ф. образуют сильно разбавленные растворы замещения парамагнитных атомов, например Fe или Со в диамагнитной матрице Pd. В этих веществах атомные магнитные моменты распределены неупорядоченно (при наличии ферромагнитного порядка отсутствует атомный порядок). Ферромагнитный порядок обнаружен также в аморфных (метастабильных) металлических сплавах и соединениях, аморфных полупроводниках, в обычных органических и неорганических стеклах, халькогенидах (сульфидах, селенидах, теллуридах) и т.п. Число известных неметаллических Ф. пока невелико. Это, например, ионные соединения типа La1-x Cax MnO5 (0,4 > x > 0,2), EuO, Eu2 SiO4 , EuS, EuSe, EuI2 , CrB3 и т.п. У большинства из них точка Кюри лежит ниже 1 К. Только у соединений Eu, халькогенидов, CrB3 значение Q ~ 100 К.
Лит. см. при ст. Ферромагнетизм .
С. В. Вонсовский.
Ферромагнин
Ферромагни'н, то же, что магнон .
Ферромагнитная плёнка
Ферромагни'тная плёнка, см. Магнитная тонкая плёнка .
Ферромагнитный резонанс
Ферромагни'тный резона'нс, одна из разновидностей электронного магнитного резонанса; проявляется в избирательном поглощении ферромагнетиком энергии электромагнитного поля при частотах, совпадающих с собственными частотами w прецессии магнитных моментов электронной системы ферромагнитного образца во внутреннем эффективном магнитном поле Нэф. Ф. р. в более узком смысле – возбуждение колебаний типа однородной (во всём объёме образца) прецессии вектора намагниченности J (спиновых волн с волновым вектором k = 0), вызываемое магнитным СВЧ-полем H^ , перпендикулярным постоянному намагничивающему полю H . Однородный Ф. р., как и электронный парамагнитный резонанс (ЭПР), может быть обнаружен методами магнитной радиоспектроскопии . Поскольку магнитная СВЧ-восприимчивость (а следовательно, и поглощение) пропорциональна статической магнитной восприимчивости c = Js/H, где Js – намагниченность насыщения ферромагнетика, то при Ф. р. поглощение на несколько порядков больше, чем при ЭПР. Благодаря спонтанной намагниченности ферромагнетика поле Нэф может существенно отличаться от внешнего поля H (из-за магнитной анизотропии и размагничивающих эффектов поверхности образца; см. Размагничивающий фактор ), обычно Нэф (0 даже при H = 0 («естественный» Ф. р.). Основные характеристики Ф. р. – резонансные частоты, релаксация, форма и ширина линий поглощения, нелинейные эффекты – определяются коллективной многоэлектронной природой ферромагнетизма . Квантовомеханическая теория Ф. р. приводит к тому же выражению для частоты Ф. р. w , как и классическому рассмотрение w = gНэф , где g = g mБ /
– магнитомеханическое отношение , g – фактор спектроскопического расщепления (Ланде множитель ), mБ – магнетон Бора, = h/ 2p – Планка постоянная . Через Нэф частота w зависит от формы образца, от ориентации H относительно осей симметрии кристалла и от температуры. Наличие доменной структуры в ферромагнетике усложняет Ф. р., приводя к возможности появления нескольких резонансных пиков.